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Single crystals of barium strontium diphosphate, Ba1.01Sr0.99P2O7, were prepared by a solid-state reaction. The compound is isostructural with α-Ba2P2O7, α-Sr2P2O7 and BaPbP2O7. The structure has only one diphosphate group of the dichromate type that is repeated by symmetry to form sheets. These sheets present mirror planes perpendicular to the a axis, situated at x = {1 \over 4} and {3 \over 4}. All the cations and three of the five independent O atoms are located on these mirror planes. The Ba2+ cations are nine-coordinated by O atoms. The Ba2+ and Sr2+ cations are distributed on three different sites, in contrast with the isostructural compounds where only two sites are fully occupied. The refined site occupancies sum to a Ba:Sr ratio of 1.0133 (18):0.9867 (13), which leads to the reported deviation from the BaSrP2O7 stoichiometry. The Raman spectrum of the compound is also reported and discussed.

Supporting information

cif

Crystallographic Information File (CIF) https://doi.org/10.1107/S0108270112047002/bi3047sup1.cif
Contains datablocks I, global

hkl

Structure factor file (CIF format) https://doi.org/10.1107/S0108270112047002/bi3047Isup2.hkl
Contains datablock I

cml

Chemical Markup Language (CML) file https://doi.org/10.1107/S0108270112047002/bi3047Isup3.cml
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Comment top

Les structures des composés de formulation générale X2Y2O7 (X = Ca, Sr, Ba, Pb; Y = P, As) sont de type dichromate noté III dans lesquels l'atome Y est en coordinence tétraédrique (Zakaria et al., 2010; Barbier & Echard, 1998; Elmarzouki et al., 1994, 1995; Boudin et al., 1993; Suewattana et al., 2007; Pertlik, 1980; Weil et al., 2009). Ce type structural est caractérisé par un angle Y—O—Y dans l'anion Y2O74- de l'ordre de 130° et par une configuration éclipsée des tétraèdres du groupement diphosphate (Zakaria et al., 2010; Barbier & Echard, 1998; Elmarzouki et al., 1994, 1995; Boudin et al., 1993; Suewattana et al., 2007; Weil et al., 2009). Dans le présent travail, nous présentons la synthèse, l'étude structurale et l'étude vibrationnelle du composé Ba1.01Sr0.99P2O7.

La structure du composé étudié se distingue de celle des composés isotypes essentiellement par la répartition des cations divalents. En effet, dans notre cas, ces cations se répartissent sur trois sites, Ba1, Sr1 et Ba2, avec des taux d'occupation respectifs 0.9551 (12), 0.9867 (13) et 0.0582 (14). Par contre, dans les composés déjà connus (Zakaria et al., 2010; Barbier & Echard, 1998; Elmarzouki et al., 1995), les deux premiers sites sont totalement occupés alors que le troisième est vacant (Figs. 1 et 2). Le détail d'occupation des deux premiers sites confirme les conclusions avancées par Elmarzouki et al. (1995), qui attribue le site occupé par Ba1 à l'atome bivalent le plus volumineux, alors que le site occupé par Sr1 est attribué à l'atome le moins volumineux dans les composés ABP2O7 (A et B sont deux atomes bivalents). Cette étude là (Elmarzouki et al., 1995) prévoie la cristallization du composé BaSrP2O7, encore inconnu, dans le système orthorhombique, groupe d'espace Pnmb, sans deviner l'occupation partielle d'un troisième site par le cation bivalent.

Les cations Ba2+ et Sr2+ sont en coordinence 9. Ces cations se partagent des sommets, des arrêtes et des faces conduisant à une charpente tridimensionnelle qui délimite des cavités dans lesquels se situent les anions diphosphates. La cohésion de la structure est assurée par des ponts P—O—MII (MII = Ba, Sr).

Le groupement P2O7 est formé par les deux tétraèdres P1O4 et P2O4 partageant un sommet. Ce groupement est totalement éclipsé et présente un angle P—O—P = 132.6 (2)°. Ceci permet d'attribuer la symétrie C2v à ce groupement. A cause de la présence des liaisons P—Oliant plus longues que P—Oexterne, les tétraèdres PO4 sont assez distordus. Les distances P—O dans les deux tétraèdres varient de 1.507 (3) à 1.609 (3) Å et de 1.501 (3) à 1.622 (3) Å, respectivement (Fig. 3). Les caractéristiques géométriques du groupement P2O7 sont similaires à ceux du même groupement dans les composés isotypes.

Le spectre Raman du composé est donné sur la Fig. 4. Le tableau 1 présente l'attribution des raies Raman faite par comparaison avec des études antérieures (Bouchaib et al., 2006; Idrissi et al., 2004; Baran et al., 2004). Les raies Raman à 1128, 1104 et 1083 cm-1 sont dues à des vibrations de valence antisymétrique des groupements PO3. La raie la plus intense observée vers 1042 cm-1 est caractéristique du mode de vibration symétrique des groupements PO3. L'absence de dédoublement de cette raie peut être expliquée par la pseudo-symétrie des tétraèdres PO4. Les bandes révélées vers 944 et 738 cm-1 sont rattachées respectivement aux vibrations de valence antisymétrique et symétrique du pont P—O—P. Les raies à 593, 559 et 521 cm-1 sont dues aux modes de déformation antisymétrique des groupements PO3. Les deux raies à 474 et 431 cm-1 sont attribuées aux modes de déformation symétrique du groupement PO3. Le pic observé à 319 cm-1 est dû, d'après Idrissi et al. (2004), aux modes de déformation antisymétrique du pont P—O—P. Les raies Raman observées à des fréquences inférieures de 250 cm-1 sont attribuées aux modes de vibrations du réseau.

Related literature top

For related literature, see: Baran et al. (2004); Barbier & Echard (1998); Bouchaib et al. (2006); Boudin et al. (1993); Elmarzouki et al. (1994, 1995); Idrissi et al. (2004); Pertlik (1980); Suewattana et al. (2007); Weil et al. (2009); Zakaria et al. (2010).

Experimental top

Les monocristaux du composé Ba1.01Sr0.99P2O7 sont obtenus par réaction à l'état solide à partir d'un mélange de Ba(NO3)2, SrCO3 et P2O5 pris dans les rapports molaires 3:4:12. Le mélange réactionnel est finement broyé puis placé dans un creuset en platine et introduit dans un four électrique à 723 K pendant 24 h afin de dégager progressivement le nitrate et le dioxyde de carbone, puis à 1323 K pendant 24 h. Le produit obtenu est refroidi par la suite jusqu'à 1023 K à une vitesse de 20 K h-1 puis jusqu'à l'ambiante (100 K h-1). Les cristaux obtenus sont lavés avec de l'eau distillée bouillante.

Le spectre Raman a été obtenu à l'aide d'un spectromètre Renishaw M1000 Micro-Raman Imaging System équipé d'un laser HeNe. La raie excitatrice utilisée est de longueur d'onde λ = 633 nm et la résolution spectrale est de 2 cm-1.

Refinement top

La comparaison des paramètres de maille du composé étudié à ceux des composés analogues montre une nette ressemblance aux phases α-Ba2P2O7 (Zakaria et al., 2010), α-Sr2P2O7 (Barbier & Echard, 1998) et BaPbP2O7 (Elmarzouki et al., 1995). Ceci nous a conduits à affiner la structure en adoptant le même modèle structural. Les deux sites occupés par les cations bivalents sont attribués aux atomes de Ba et de Sr selon la densité électronique et la taille des sites. Après quelques cycles d'affinement, les facteurs de reliabilité convergent vers R1 = 0.039 et wR2 = 0.105 [I >2σ(I)]. A ce stage de l'affinement, la série différence de Fourier a révélé un pic résiduel de densité électronique 8.57 e Å-3 et situé à 2.39 Å de l'atome d'oxygène le plus proche. Ceci nous a conduits à supposer l'occupation partielle de ce site par des atomes MII (MII = Ba, Sr). L'affinement final a permis de confirmer cette hypothèse. En effet, cet affinement à conduit à une baisse significative des facteurs de reliabilité (R1 = 0.017 et wR2 = 0.040) et la série différence de Fourier ne révèle plus des pics résiduels de densité électronique significative.

Computing details top

Data collection: CAD-4 EXPRESS (Enraf–Nonius, 1995); cell refinement: CAD-4 EXPRESS (Enraf–Nonius, 1995); data reduction: XCAD4 (Harms & Wocadlo, 1995); program(s) used to solve structure: SHELXS97 (Sheldrick, 2008); program(s) used to refine structure: SHELXL97 (Sheldrick, 2008); molecular graphics: DIAMOND (Brandenburg, 2001); software used to prepare material for publication: WinGX (Farrugia, 1999) and publCIF (Westrip, 2010).

Figures top
[Figure 1] Fig. 1. Projection de la structure du composé Ba1.01Sr0.99P2O7 selon [100].
[Figure 2] Fig. 2. Projection de la structure du composé BaPbP2O7 selon [100].
[Figure 3] Fig. 3. Géométrie de l'anion P2O74- dans deux projections différentes.
[Figure 4] Fig. 4. Spectre Raman du composé Ba1.01Sr0.99P2O7.
Barium strontium diphosphate top
Crystal data top
Ba1.01Sr0.99P2O7Dx = 3.804 Mg m3
Mr = 399.52Mo Kα radiation, λ = 0.71073 Å
Orthorhombic, PmnbCell parameters from 838 reflections
a = 5.5810 (2) Åθ = 11.4–14.9°
b = 9.2020 (2) ŵ = 13.73 mm1
c = 13.5610 (2) ÅT = 293 K
V = 696.44 (3) Å3Prism, colourless
Z = 40.22 × 0.15 × 0.10 mm
F(000) = 720
Data collection top
Enraf–Nonius CAD-4
diffractometer
800 reflections with I > 2σ(I)
Radiation source: fine-focus sealed tubeRint = 0.023
Graphite monochromatorθmax = 27.0°, θmin = 2.7°
ω/2θ scansh = 77
Absorption correction: ψ scan
(North et al., 1968)
k = 111
Tmin = 0.101, Tmax = 0.312l = 171
1852 measured reflections2 standard reflections every 120 min
838 independent reflections intensity decay: 4%
Refinement top
Refinement on F2Primary atom site location: structure-invariant direct methods
Least-squares matrix: fullSecondary atom site location: difference Fourier map
R[F2 > 2σ(F2)] = 0.017 w = 1/[σ2(Fo2) + (0.0186P)2 + 0.5519P]
where P = (Fo2 + 2Fc2)/3
wR(F2) = 0.040(Δ/σ)max = 0.001
S = 1.14Δρmax = 0.71 e Å3
838 reflectionsΔρmin = 0.84 e Å3
71 parametersExtinction correction: SHELXL97 (Sheldrick, 2008), Fc*=kFc[1+0.001xFc2λ3/sin(2θ)]-1/4
1 restraintExtinction coefficient: 0.0017 (2)
Crystal data top
Ba1.01Sr0.99P2O7V = 696.44 (3) Å3
Mr = 399.52Z = 4
Orthorhombic, PmnbMo Kα radiation
a = 5.5810 (2) ŵ = 13.73 mm1
b = 9.2020 (2) ÅT = 293 K
c = 13.5610 (2) Å0.22 × 0.15 × 0.10 mm
Data collection top
Enraf–Nonius CAD-4
diffractometer
800 reflections with I > 2σ(I)
Absorption correction: ψ scan
(North et al., 1968)
Rint = 0.023
Tmin = 0.101, Tmax = 0.3122 standard reflections every 120 min
1852 measured reflections intensity decay: 4%
838 independent reflections
Refinement top
R[F2 > 2σ(F2)] = 0.01771 parameters
wR(F2) = 0.0401 restraint
S = 1.14Δρmax = 0.71 e Å3
838 reflectionsΔρmin = 0.84 e Å3
Special details top

Geometry. All e.s.d.'s (except the e.s.d. in the dihedral angle between two l.s. planes) are estimated using the full covariance matrix. The cell e.s.d.'s are taken into account individually in the estimation of e.s.d.'s in distances, angles and torsion angles; correlations between e.s.d.'s in cell parameters are only used when they are defined by crystal symmetry. An approximate (isotropic) treatment of cell e.s.d.'s is used for estimating e.s.d.'s involving l.s. planes.

Refinement. Refinement of F2 against ALL reflections. The weighted R-factor wR and goodness of fit S are based on F2, conventional R-factors R are based on F, with F set to zero for negative F2. The threshold expression of F2 > σ(F2) is used only for calculating R-factors(gt) etc. and is not relevant to the choice of reflections for refinement. R-factors based on F2 are statistically about twice as large as those based on F, and R-factors based on ALL data will be even larger.

Fractional atomic coordinates and isotropic or equivalent isotropic displacement parameters (Å2) top
xyzUiso*/UeqOcc. (<1)
Ba10.25000.66365 (3)0.241296 (18)0.01158 (10)0.9551 (12)
Sr10.75000.86949 (4)0.41362 (3)0.01210 (14)0.9867 (13)
Ba20.25000.9157 (6)0.0459 (4)0.0304 (19)0.0582 (14)
P10.75000.71860 (11)0.03541 (7)0.0116 (2)
P20.75000.96014 (10)0.17939 (8)0.0120 (2)
O10.5258 (4)0.6453 (2)0.07466 (15)0.0231 (5)
O20.75000.7258 (4)0.0756 (2)0.0245 (7)
O30.75000.8854 (3)0.0711 (2)0.0213 (7)
O40.75001.1206 (3)0.1595 (3)0.0266 (7)
O50.5258 (4)0.9114 (2)0.23405 (15)0.0204 (5)
Atomic displacement parameters (Å2) top
U11U22U33U12U13U23
Ba10.00913 (14)0.01317 (15)0.01244 (14)0.0000.0000.00251 (9)
Sr10.0123 (2)0.0136 (2)0.0104 (2)0.0000.0000.00203 (13)
Ba20.024 (3)0.039 (3)0.028 (3)0.0000.0000.007 (2)
P10.0098 (4)0.0147 (5)0.0101 (5)0.0000.0000.0008 (4)
P20.0079 (4)0.0106 (4)0.0174 (5)0.0000.0000.0023 (4)
O10.0175 (11)0.0288 (11)0.0229 (11)0.0074 (10)0.0055 (9)0.0028 (9)
O20.0331 (18)0.0276 (16)0.0130 (15)0.0000.0000.0026 (12)
O30.0214 (16)0.0217 (15)0.0207 (16)0.0000.0000.0045 (13)
O40.0324 (17)0.0137 (14)0.0337 (18)0.0000.0000.0015 (14)
O50.0125 (10)0.0216 (11)0.0271 (11)0.0025 (9)0.0049 (9)0.0040 (8)
Geometric parameters (Å, º) top
Ba1—O2i2.683 (3)Ba2—P2xi3.261 (5)
Ba1—O1ii2.739 (2)Ba2—O2xi3.324 (6)
Ba1—O12.739 (2)Ba2—P1xii3.331 (3)
Ba1—O52.753 (2)P1—O21.507 (3)
Ba1—O5ii2.753 (2)P1—O1vii1.518 (2)
Ba1—O5iii2.805 (2)P1—O11.518 (2)
Ba1—O5iv2.805 (2)P1—O31.609 (3)
Ba1—O4iv3.1232 (16)P1—Sr1iv3.2860 (11)
Ba1—O4v3.1232 (16)P1—Ba2xiv3.331 (3)
Ba1—Ba23.522 (5)P1—Sr1xiii3.3424 (6)
Ba1—P2v3.5285 (6)P1—Sr1xv3.3424 (6)
Ba1—P2iv3.5285 (6)P1—Ba2xi3.541 (5)
Sr1—O4iv2.496 (3)P2—O41.501 (3)
Sr1—O1vi2.675 (2)P2—O5vii1.522 (2)
Sr1—O1i2.675 (2)P2—O51.522 (2)
Sr1—O52.765 (2)P2—O31.622 (3)
Sr1—O5vii2.765 (2)P2—Ba2xi3.261 (5)
Sr1—O1viii2.834 (2)P2—Ba2xiv3.352 (3)
Sr1—O1ix2.834 (2)P2—Ba1xvi3.5285 (6)
Sr1—O2i2.9286 (10)P2—Ba1ix3.5285 (6)
Sr1—O2x2.9286 (10)O1—Sr1xiii2.675 (2)
Sr1—Ba2i3.178 (6)O1—Sr1iv2.834 (2)
Sr1—P23.2841 (11)O2—Ba1xiii2.683 (3)
Sr1—P1ix3.2860 (11)O2—Sr1xiii2.9286 (10)
Ba2—O3xi2.422 (6)O2—Sr1xv2.9286 (10)
Ba2—O4xi2.804 (6)O2—Ba2xi3.324 (6)
Ba2—O32.8251 (9)O3—Ba2xi2.422 (6)
Ba2—O3xii2.8251 (9)O3—Ba2xiv2.8251 (9)
Ba2—O1ii2.951 (5)O4—Sr1ix2.496 (3)
Ba2—O12.951 (5)O4—Ba2xi2.804 (6)
Ba2—O52.980 (5)O4—Ba1xvi3.1232 (16)
Ba2—O5ii2.980 (5)O4—Ba1ix3.1232 (16)
Ba2—Sr1xiii3.178 (6)O5—Ba1ix2.805 (2)
O2i—Ba1—O1ii141.88 (5)O4xi—Ba2—P2xi27.35 (8)
O2i—Ba1—O1141.88 (5)O3—Ba2—P2xi98.51 (12)
O1ii—Ba1—O168.36 (10)O3xii—Ba2—P2xi98.51 (12)
O2i—Ba1—O573.68 (7)O1ii—Ba2—P2xi114.79 (16)
O1ii—Ba1—O5109.62 (6)O1—Ba2—P2xi114.79 (16)
O1—Ba1—O572.99 (6)O5—Ba2—P2xi143.76 (11)
O2i—Ba1—O5ii73.68 (7)O5ii—Ba2—P2xi143.76 (11)
O1ii—Ba1—O5ii72.99 (6)Sr1xiii—Ba2—P2xi76.16 (12)
O1—Ba1—O5ii109.62 (6)O3xi—Ba2—O2xi47.87 (12)
O5—Ba1—O5ii67.99 (9)O4xi—Ba2—O2xi103.80 (17)
O2i—Ba1—O5iii101.74 (7)O3—Ba2—O2xi94.76 (13)
O1ii—Ba1—O5iii74.87 (6)O3xii—Ba2—O2xi94.76 (13)
O1—Ba1—O5iii110.83 (6)O1ii—Ba2—O2xi145.15 (11)
O5—Ba1—O5iii175.177 (10)O1—Ba2—O2xi145.15 (11)
O5ii—Ba1—O5iii112.51 (8)O5—Ba2—O2xi84.78 (14)
O2i—Ba1—O5iv101.74 (7)O5ii—Ba2—O2xi84.78 (14)
O1ii—Ba1—O5iv110.83 (6)Sr1xiii—Ba2—O2xi152.62 (18)
O1—Ba1—O5iv74.87 (6)P2xi—Ba2—O2xi76.46 (12)
O5—Ba1—O5iv112.51 (8)O3xi—Ba2—P1xii112.56 (11)
O5ii—Ba1—O5iv175.177 (10)O4xi—Ba2—P1xii83.86 (12)
O5iii—Ba1—O5iv66.56 (9)O3—Ba2—P1xii141.2 (2)
O2i—Ba1—O4iv69.48 (6)O3xii—Ba2—P1xii28.84 (7)
O1ii—Ba1—O4iv148.17 (8)O1ii—Ba2—P1xii27.11 (5)
O1—Ba1—O4iv81.12 (8)O1—Ba2—P1xii89.06 (14)
O5—Ba1—O4iv67.72 (7)O5—Ba2—P1xii117.51 (16)
O5ii—Ba1—O4iv128.32 (7)O5ii—Ba2—P1xii66.22 (7)
O5iii—Ba1—O4iv109.51 (7)Sr1xiii—Ba2—P1xii61.74 (9)
O5iv—Ba1—O4iv49.72 (7)P2xi—Ba2—P1xii98.68 (11)
O2i—Ba1—O4v69.48 (6)O2xi—Ba2—P1xii123.06 (8)
O1ii—Ba1—O4v81.12 (8)O2—P1—O1vii111.70 (11)
O1—Ba1—O4v148.17 (8)O2—P1—O1111.70 (11)
O5—Ba1—O4v128.32 (7)O1vii—P1—O1111.05 (18)
O5ii—Ba1—O4v67.72 (7)O2—P1—O3104.98 (19)
O5iii—Ba1—O4v49.72 (7)O1vii—P1—O3108.57 (11)
O5iv—Ba1—O4v109.51 (7)O1—P1—O3108.57 (11)
O4iv—Ba1—O4v126.63 (12)O2—P1—Sr1iv104.66 (14)
O2i—Ba1—Ba2116.53 (12)O1vii—P1—Sr1iv59.46 (9)
O1ii—Ba1—Ba254.53 (8)O1—P1—Sr1iv59.46 (9)
O1—Ba1—Ba254.53 (8)O3—P1—Sr1iv150.37 (13)
O5—Ba1—Ba255.09 (8)O2—P1—Ba2xiv91.07 (12)
O5ii—Ba1—Ba255.09 (8)O1vii—P1—Ba2xiv62.38 (12)
O5iii—Ba1—Ba2129.39 (8)O1—P1—Ba2xiv156.58 (13)
O5iv—Ba1—Ba2129.39 (8)O3—P1—Ba2xiv57.86 (9)
O4iv—Ba1—Ba2114.06 (6)Sr1iv—P1—Ba2xiv121.55 (8)
O4v—Ba1—Ba2114.06 (6)O2—P1—Ba291.07 (12)
O2i—Ba1—P2v85.36 (5)O1vii—P1—Ba2156.58 (13)
O1ii—Ba1—P2v76.96 (5)O1—P1—Ba262.38 (12)
O1—Ba1—P2v131.53 (5)O3—P1—Ba257.86 (9)
O5—Ba1—P2v153.21 (5)Sr1iv—P1—Ba2121.55 (8)
O5ii—Ba1—P2v90.48 (5)Ba2xiv—P1—Ba2113.81 (16)
O5iii—Ba1—P2v24.57 (4)O2—P1—Sr1xiii61.12 (4)
O5iv—Ba1—P2v87.62 (5)O1vii—P1—Sr1xiii138.92 (10)
O4iv—Ba1—P2v120.53 (6)O1—P1—Sr1xiii51.48 (8)
O4v—Ba1—P2v25.15 (6)O3—P1—Sr1xiii112.32 (6)
Ba2—Ba1—P2v125.37 (3)Sr1iv—P1—Sr1xiii82.35 (2)
O2i—Ba1—P2iv85.36 (5)Ba2xiv—P1—Sr1xiii148.48 (9)
O1ii—Ba1—P2iv131.53 (5)Ba2—P1—Sr1xiii56.88 (9)
O1—Ba1—P2iv76.96 (5)O2—P1—Sr1xv61.12 (4)
O5—Ba1—P2iv90.48 (5)O1vii—P1—Sr1xv51.48 (8)
O5ii—Ba1—P2iv153.21 (5)O1—P1—Sr1xv138.92 (10)
O5iii—Ba1—P2iv87.62 (5)O3—P1—Sr1xv112.32 (6)
O5iv—Ba1—P2iv24.57 (4)Sr1iv—P1—Sr1xv82.35 (2)
O4iv—Ba1—P2iv25.15 (6)Ba2xiv—P1—Sr1xv56.88 (9)
O4v—Ba1—P2iv120.53 (6)Ba2—P1—Sr1xv148.48 (9)
Ba2—Ba1—P2iv125.37 (3)Sr1xiii—P1—Sr1xv113.21 (3)
P2v—Ba1—P2iv104.53 (3)O2—P1—Ba2xi69.36 (16)
O4iv—Sr1—O1vi106.12 (8)O1vii—P1—Ba2xi122.10 (9)
O4iv—Sr1—O1i106.12 (8)O1—P1—Ba2xi122.10 (9)
O1vi—Sr1—O1i70.24 (10)Sr1iv—P1—Ba2xi174.01 (9)
O4iv—Sr1—O577.19 (8)Ba2xiv—P1—Ba2xi59.73 (8)
O1vi—Sr1—O5170.56 (7)Ba2—P1—Ba2xi59.73 (8)
O1i—Sr1—O5117.76 (6)Sr1xiii—P1—Ba2xi94.40 (5)
O4iv—Sr1—O5vii77.19 (8)Sr1xv—P1—Ba2xi94.40 (5)
O1vi—Sr1—O5vii117.76 (6)O4—P2—O5vii112.17 (11)
O1i—Sr1—O5vii170.56 (7)O4—P2—O5112.17 (11)
O5—Sr1—O5vii53.82 (9)O5vii—P2—O5110.62 (18)
O4iv—Sr1—O1viii147.57 (6)O4—P2—O3104.72 (19)
O1vi—Sr1—O1viii75.27 (7)O5vii—P2—O3108.43 (11)
O1i—Sr1—O1viii104.70 (4)O5—P2—O3108.43 (11)
O5—Sr1—O1viii97.14 (6)O4—P2—Ba2xi59.12 (17)
O5vii—Sr1—O1viii74.01 (6)O5vii—P2—Ba2xi124.01 (9)
O4iv—Sr1—O1ix147.57 (6)O5—P2—Ba2xi124.01 (9)
O1vi—Sr1—O1ix104.70 (4)O3—P2—Ba2xi45.60 (15)
O1i—Sr1—O1ix75.27 (7)O4—P2—Sr1115.08 (15)
O5—Sr1—O1ix74.01 (6)O5vii—P2—Sr156.92 (9)
O5vii—Sr1—O1ix97.14 (6)O5—P2—Sr156.92 (9)
O1viii—Sr1—O1ix52.41 (9)O3—P2—Sr1140.20 (12)
O4iv—Sr1—O2i75.23 (6)Ba2xi—P2—Sr1174.20 (11)
O1vi—Sr1—O2i119.49 (8)O4—P2—Ba291.32 (12)
O1i—Sr1—O2i52.83 (7)O5vii—P2—Ba2155.74 (13)
O5—Sr1—O2i69.79 (7)O5—P2—Ba262.78 (11)
O5vii—Sr1—O2i121.13 (7)O3—P2—Ba257.24 (8)
O1viii—Sr1—O2i133.32 (8)Ba2xi—P2—Ba262.40 (9)
O1ix—Sr1—O2i81.05 (8)Sr1—P2—Ba2119.44 (8)
O4iv—Sr1—O2x75.23 (6)O4—P2—Ba2xiv91.32 (12)
O1vi—Sr1—O2x52.83 (7)O5vii—P2—Ba2xiv62.78 (11)
O1i—Sr1—O2x119.49 (8)O5—P2—Ba2xiv155.74 (13)
O5—Sr1—O2x121.13 (7)O3—P2—Ba2xiv57.24 (8)
O5vii—Sr1—O2x69.79 (7)Ba2xi—P2—Ba2xiv62.40 (9)
O1viii—Sr1—O2x81.05 (8)Sr1—P2—Ba2xiv119.44 (8)
O1ix—Sr1—O2x133.32 (8)Ba2—P2—Ba2xiv112.73 (16)
O2i—Sr1—O2x144.67 (13)O4—P2—Ba1xvi62.15 (6)
O4iv—Sr1—Ba2i57.76 (12)O5vii—P2—Ba1xvi50.03 (8)
O1vi—Sr1—Ba2i59.83 (8)O5—P2—Ba1xvi131.16 (10)
O1i—Sr1—Ba2i59.83 (8)O3—P2—Ba1xvi120.07 (5)
O5—Sr1—Ba2i127.75 (9)Ba2xi—P2—Ba1xvi95.71 (6)
O5vii—Sr1—Ba2i127.75 (9)Sr1—P2—Ba1xvi80.793 (19)
O1viii—Sr1—Ba2i135.05 (8)Ba2—P2—Ba1xvi152.62 (9)
O1ix—Sr1—Ba2i135.05 (8)Ba2xiv—P2—Ba1xvi64.60 (8)
O2i—Sr1—Ba2i74.02 (6)O4—P2—Ba1ix62.15 (6)
O2x—Sr1—Ba2i74.02 (6)O5vii—P2—Ba1ix131.16 (10)
O4iv—Sr1—P281.31 (8)O5—P2—Ba1ix50.03 (8)
O1vi—Sr1—P2143.37 (5)O3—P2—Ba1ix120.07 (5)
O1i—Sr1—P2143.37 (5)Ba2xi—P2—Ba1ix95.71 (6)
O5—Sr1—P227.46 (4)Sr1—P2—Ba1ix80.793 (19)
O5vii—Sr1—P227.46 (4)Ba2—P2—Ba1ix64.60 (8)
O1viii—Sr1—P280.02 (4)Ba2xiv—P2—Ba1ix152.62 (9)
O1ix—Sr1—P280.02 (4)Ba1xvi—P2—Ba1ix104.53 (3)
O2i—Sr1—P297.14 (6)P1—O1—Sr1xiii102.16 (10)
O2x—Sr1—P297.14 (6)P1—O1—Ba1136.47 (12)
Ba2i—Sr1—P2139.06 (9)Sr1xiii—O1—Ba1110.69 (8)
O4iv—Sr1—P1ix168.74 (8)P1—O1—Sr1iv93.07 (11)
O1vi—Sr1—P1ix82.99 (5)Sr1xiii—O1—Sr1iv104.73 (7)
O1i—Sr1—P1ix82.99 (5)Ba1—O1—Sr1iv104.90 (7)
O5—Sr1—P1ix92.80 (5)P1—O1—Ba290.51 (11)
O5vii—Sr1—P1ix92.80 (5)Sr1xiii—O1—Ba268.58 (11)
O1viii—Sr1—P1ix27.47 (5)Ba1—O1—Ba276.36 (10)
O1ix—Sr1—P1ix27.47 (5)Sr1iv—O1—Ba2172.99 (12)
O2i—Sr1—P1ix106.39 (6)P1—O2—Ba1xiii160.2 (2)
O2x—Sr1—P1ix106.39 (6)P1—O2—Sr1xiii92.10 (7)
Ba2i—Sr1—P1ix133.51 (9)Ba1xiii—O2—Sr1xiii93.86 (6)
P2—Sr1—P1ix87.43 (3)P1—O2—Sr1xv92.10 (7)
O3xi—Ba2—O4xi55.93 (14)Ba1xiii—O2—Sr1xv93.86 (6)
O3xi—Ba2—O398.84 (12)Sr1xiii—O2—Sr1xv144.67 (13)
O4xi—Ba2—O396.23 (13)P1—O2—Ba2xi85.54 (17)
O3xi—Ba2—O3xii98.84 (12)Ba1xiii—O2—Ba2xi74.69 (12)
O4xi—Ba2—O3xii96.23 (13)Sr1xiii—O2—Ba2xi107.65 (6)
O3—Ba2—O3xii162.0 (2)Sr1xv—O2—Ba2xi107.65 (6)
O3xi—Ba2—O1ii136.37 (16)P1—O3—P2132.6 (2)
O4xi—Ba2—O1ii91.78 (16)P1—O3—Ba2xi121.6 (2)
O3—Ba2—O1ii114.58 (18)P2—O3—Ba2xi105.8 (2)
O3xii—Ba2—O1ii52.11 (10)P1—O3—Ba293.30 (14)
O3xi—Ba2—O1136.37 (16)P2—O3—Ba293.89 (13)
O4xi—Ba2—O191.78 (16)Ba2xi—O3—Ba281.16 (12)
O3—Ba2—O152.11 (10)P1—O3—Ba2xiv93.30 (14)
O3xii—Ba2—O1114.58 (18)P2—O3—Ba2xiv93.89 (13)
O1ii—Ba2—O162.86 (14)Ba2xi—O3—Ba2xiv81.16 (12)
O3xi—Ba2—O5124.78 (18)Ba2—O3—Ba2xiv162.0 (2)
O4xi—Ba2—O5148.06 (8)P2—O4—Sr1ix167.0 (2)
O3—Ba2—O552.04 (9)P2—O4—Ba2xi93.53 (19)
O3xii—Ba2—O5113.90 (17)Sr1ix—O4—Ba2xi73.43 (14)
O1ii—Ba2—O598.34 (16)P2—O4—Ba1xvi92.71 (9)
O1—Ba2—O566.82 (10)Sr1ix—O4—Ba1xvi93.14 (6)
O3xi—Ba2—O5ii124.78 (18)Ba2xi—O4—Ba1xvi116.29 (6)
O4xi—Ba2—O5ii148.06 (8)P2—O4—Ba1ix92.71 (9)
O3—Ba2—O5ii113.90 (17)Sr1ix—O4—Ba1ix93.14 (6)
O3xii—Ba2—O5ii52.04 (9)Ba2xi—O4—Ba1ix116.29 (6)
O1ii—Ba2—O5ii66.82 (10)Ba1xvi—O4—Ba1ix126.63 (11)
O1—Ba2—O5ii98.34 (16)P2—O5—Ba1136.15 (12)
O5—Ba2—O5ii62.18 (13)P2—O5—Sr195.62 (11)
O3xi—Ba2—Sr1xiii104.75 (19)Ba1—O5—Sr196.08 (7)
O4xi—Ba2—Sr1xiii48.82 (11)P2—O5—Ba1ix105.40 (10)
O3—Ba2—Sr1xiii89.26 (14)Ba1—O5—Ba1ix111.98 (7)
O3xii—Ba2—Sr1xiii89.26 (14)Sr1—O5—Ba1ix105.00 (7)
O1ii—Ba2—Sr1xiii51.59 (10)P2—O5—Ba290.22 (11)
O1—Ba2—Sr1xiii51.59 (10)Ba1—O5—Ba275.68 (11)
O5—Ba2—Sr1xiii118.19 (15)Sr1—O5—Ba2171.75 (12)
O5ii—Ba2—Sr1xiii118.19 (15)Ba1ix—O5—Ba278.93 (11)
O3xi—Ba2—P2xi28.58 (10)
Symmetry codes: (i) x+1, y+3/2, z+1/2; (ii) x+1/2, y, z; (iii) x+1/2, y1/2, z+1/2; (iv) x, y1/2, z+1/2; (v) x1, y1/2, z+1/2; (vi) x+1/2, y+3/2, z+1/2; (vii) x+3/2, y, z; (viii) x+3/2, y+1/2, z+1/2; (ix) x, y+1/2, z+1/2; (x) x+2, y+3/2, z+1/2; (xi) x+1, y+2, z; (xii) x1, y, z; (xiii) x+1, y+3/2, z1/2; (xiv) x+1, y, z; (xv) x+2, y+3/2, z1/2; (xvi) x+1, y+1/2, z+1/2.

Experimental details

Crystal data
Chemical formulaBa1.01Sr0.99P2O7
Mr399.52
Crystal system, space groupOrthorhombic, Pmnb
Temperature (K)293
a, b, c (Å)5.5810 (2), 9.2020 (2), 13.5610 (2)
V3)696.44 (3)
Z4
Radiation typeMo Kα
µ (mm1)13.73
Crystal size (mm)0.22 × 0.15 × 0.10
Data collection
DiffractometerEnraf–Nonius CAD-4
diffractometer
Absorption correctionψ scan
(North et al., 1968)
Tmin, Tmax0.101, 0.312
No. of measured, independent and
observed [I > 2σ(I)] reflections
1852, 838, 800
Rint0.023
(sin θ/λ)max1)0.638
Refinement
R[F2 > 2σ(F2)], wR(F2), S 0.017, 0.040, 1.14
No. of reflections838
No. of parameters71
No. of restraints1
Δρmax, Δρmin (e Å3)0.71, 0.84

Computer programs: CAD-4 EXPRESS (Enraf–Nonius, 1995), XCAD4 (Harms & Wocadlo, 1995), SHELXS97 (Sheldrick, 2008), SHELXL97 (Sheldrick, 2008), DIAMOND (Brandenburg, 2001), WinGX (Farrugia, 1999) and publCIF (Westrip, 2010).

Spectre Raman (fréquences et modes vibratoires) du composé Ba1.01Sr0.99P2O7 (cm-1) top
RamanAttributionRamanAttribution
1128 tfν2(PO2)474 fσ2(PO2)
1104 tf431 tf
1083 tf
1042 TFν2(PO2)319 mσ2(P—O—P)
944 tfν2(P—O—P)
738 mν2(P—O—P)
593 tf215 tfModes du réseau
559 fσ2(PO2)185 tf
521 tf142 tf
62 f
Note: tf = très faible, TF = très forte, m = moyenne et f = faible.
 

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